В монографии обобщены работы автора с 1967, когда было получено параболическое дифференциальное уравнение теплопроводности с одной пространственной криволинейной координатой и с введением геометрического фактора - двух главных нормальных кривизн в центре участка криволинейной поверхности трубки теплового потока - под знак первой производной по такой координате. Доказывается существование и в диссипативных процессах закона сохранения импульса (!), но только в расширенной форме, когда импульс стал пониматься как результат взаимодействия двух субстанций - энергии и сопротивления, которое оказывается движению энергии, что собственно и вызывает появление времени процессов. В целом обнаруженная закономерность может трактоваться как самостоятельное начало термодинамики - термодинамики нестационарной, в которой фигурирует время процессов и которое глубже раскрывает суть закона сохранения импульса как количества движения энергии, превращая этот закон во всеобщий. Приведены примеры...
V monografii obobscheny raboty avtora s 1967, kogda bylo polucheno parabolicheskoe differentsialnoe uravnenie teploprovodnosti s odnoj prostranstvennoj krivolinejnoj koordinatoj i s vvedeniem geometricheskogo faktora - dvukh glavnykh normalnykh krivizn v tsentre uchastka krivolinejnoj poverkhnosti trubki teplovogo potoka - pod znak pervoj proizvodnoj po takoj koordinate. Dokazyvaetsja suschestvovanie i v dissipativnykh protsessakh zakona sokhranenija impulsa (!), no tolko v rasshirennoj forme, kogda impuls stal ponimatsja kak rezultat vzaimodejstvija dvukh substantsij - energii i soprotivlenija, kotoroe okazyvaetsja dvizheniju energii, chto sobstvenno i vyzyvaet pojavlenie vremeni protsessov. V tselom obnaruzhennaja zakonomernost mozhet traktovatsja kak samostojatelnoe nachalo termodinamiki - termodinamiki nestatsionarnoj, v kotoroj figuriruet vremja protsessov i kotoroe glubzhe raskryvaet sut zakona sokhranenija impulsa kak kolichestva dvizhenija energii, prevraschaja etot zakon vo vseobschij. Privedeny primery...
